Kaynak:vonardenne.biz
İlk olarak Photovoltaics International, Baskı 44, Mayıs 2020'de yayınlandı
Alexandros Cruz1, Darja Erfurt1, René Köhler2, Martin Dimer2, Eric Schneiderlöchner2& amfi; Bernd Stannowski1
Öz
Silikon heterojunction (SHJ) güneş pili teknolojisi, %24'ün üzerinde yüksek dönüşüm verimliliği ile büyük ölçekli güneş pilleri üretimi için çekici bir teknolojidir. SHJ güneş pillerinin temel unsurlarından biri, günümüzün'un yaygın pasifleştirilmiş yayıcı ve arka temaslı (PERC) hücre teknolojisinin aksine, performans ve maliyet açısından zorluklar yaratan şeffaf iletken oksit (TCO) kullanımıdır. fırsatlar sunar. Bu makale bu yönleri tartışmakta ve doğru akım (DC) püskürtme ile biriktirilen yeni TCO'ları kullanarak hücre verimliliğini düşük maliyetle iyileştirme potansiyelini göstermektedir. Arka bağlantı SHJ hücreleri durumunda, alüminyum katkılı çinko oksit (AZO) indiyum oksit bazlı TCO'ların olası bir ikamesi ile bu tür TCO'larda indiyum kullanımını azaltmak ve hatta önlemek mümkündür. SHJ hücrelerinin pazara girişini teşvik edecek büyük ölçekli seri üretim için yüksek performanslı TCO'ların mevcudiyeti özetlenmiştir.
TCO seri üretim ekipmanı örneği: VON ARDENNE'nin XEA|nova L
Giriş
Pasifleştirilmiş emitör ve arka temas (PERC) teknolojisine dayalı silikon güneş pilleri, seri üretimde %22'lik dönüşüm verimliliği (CE) ve şimdi %23'e yaklaşan çoklu gigawatt seviyelerine ulaştı. Daha da yüksek CE'ler için, pasifleştirilmiş kontaklar, yeni nesil hücre teknolojisi olarak kabul edilir. Burada, silikon heterojunction (SHJ) teknolojisi umut verici bir adaydır ve yalnızca pilot hatlarda değil aynı zamanda büyük ölçekli üretimde de tam boyutlu gofretlerde zaten kanıtlanmış olan % 23-24'lük bir CE ile başlangıç kapısından dışarı fırlamaktadır [ 1]. Bu teknolojiye öncülük eden Panasonic (eski adıyla Sanyo) iken, dünya çapındaki çeşitli oyuncular bu arada Avrupa'da ENEL Green Energy ve Hevel Solar ve REC, Jinergy, GS-Solar ve diğerleri gibi kendi üretim hatlarını kuruyorlar. Asya'da. SHJ teknolojisinin başlıca faydaları Ballif ve arkadaşlarının yakın tarihli bir makalesinde tartışılmıştır. [2]. Yüksek CE'nin yanı sıra, SHJ'nin önemli bir avantajı, her iki tarafı simetrik olarak işlemek için yalnızca dört ana adımın gerekli olduğu yalın üretim dizisidir:
1. Gofretlerin ıslak temizlenmesi ve tekstüre edilmesi.
2. Plazma ile güçlendirilmiş kimyasal buhar biriktirme (PECVD) ile a-Si:H biriktirme.
3. Fiziksel buhar biriktirme (PVD, genellikle püskürtme) ile şeffaf iletken oksit (TCO) katmanlarının biriktirilmesi.
4. Gümüş ızgaraların serigrafisi.
Düşük sıcaklık (<200 °c)="" prosesleri="" ve="" simetrik="" cihaz="" yığını="" sayesinde,="" gerilim="" kaynaklı="" gofret="" bükülmesi="" ve="" çatlaması="" önlenebilir,="" bu="" da="" ince="" gofretlerin="" kullanılabileceği="" anlamına="" gelir,="" böylece="" malzeme="" maliyetlerinden="" ve="" enerjiden="" tasarruf="" sağlanır.="" shj="" yığını,="" iki="" yüzeyli="" hücre="" tasarımında="" doğal="" olarak="" oluşur;="" ayrıca,="" shj="" hücreleri="" sahadaki="" en="" düşük="" sıcaklık="" katsayısına="" sahiptir,="" tipik="" olarak="" –0.28="" %/°c.="" çift="" yüzeylilik="" ve="" düşük="" sıcaklık="" katsayısının="" kombinasyonu,="" bir="" pv="" sisteminin="" enerji="" verimini="">
Öte yandan, SHJ teknolojisinin alımında hızlı bir artışı sınırlayan faktörlerden bazıları, çoğunlukla PECVD (aynı zamanda PVD için) için nispeten yüksek ekipman maliyetleri ve modül üretimi için uyarlanmış hücre temasıdır (standart yüksek sıcaklık yoktur). lehimleme). Düşük sıcaklıkta kürleme nedeniyle, daha düşük iletkenlik parmakları sağladığından, standart Si hücrelerine göre daha fazla Ag macununa ihtiyaç vardır; ancak bu, özellikle baraların kullanılıp kullanılmadığına, arabağlantı yaklaşımına bağlıdır. Son olarak ve bu yazıda daha ayrıntılı olarak tartışılan, genellikle kullanılan malzemeler için maliyetli olan TCO katmanlarını her iki tarafta püskürtmek için hedefler gereklidir.
İndiyum oksit (içinde2O3) kalay katkılı (Sn), ITO olarak anılır, şu anda en yaygın kullanılan TCO'dur [3-5]. Bu şeffaf iletken oksit, düz panel ekranların (FPD) seri üretiminden iyi bilinir ve ince tabakaların düşük direnci ve görünür aralıkta yeterli şeffaflık gibi uygun opto-elektronik özellikler sergiler. FPD üretimi için önemli bir husus olan ITO, aşınabilir olduğundan (biriktirilmiş durumda) ve 150-200 °C'de termal tavlama üzerine katı faz kristalleşmesinden sonra uzun süreli stabil olduğundan fotolitografi ile işlenebilir. Genel olarak, ITO, geniş alanlarda doğru akım (DC) magnetron püskürtme ile biriktirilir. DC püskürtme, başlangıçta silikon yüzey pasivasyonunda bir miktar hasara neden olsa da, bu, ya püskürtme sırasında ya da daha sonra serigrafiden sonra Ag macununun kürlenmesi sırasında ulaşılan yaklaşık 200 °C sıcaklıklarda tamamen tavlanır.
FPD'lerin aksine, TCO'nun SHJ hücrelerinin ön tarafına uygulandığında ek gereksinimleri, yani daha geniş dalga boyu aralığında 300-1,100 nm'de mükemmel bir şeffaflık sağlaması gerekir. Şekil 1, kısa ve uzun dalga boyu rejimlerinde parazitik absorpsiyondaki farklılıkları gösteren çeşitli TCO katmanlarının absorpsiyon spektrumlarını göstermektedir. Bu düşük absorpsiyonun yanı sıra, hem n- hem de p-katkılı silikon katmanları ve ayrıca metal ızgara ile düşük temas dirençleri, her iki taraftaki TCO katmanları için zorunludur. Son olarak, güneş pillerinin maliyet kısıtlamaları son derece katıdır ve PV'yi terawatt ölçeğinde tasavvur etmek için, indiyum gibi kritik veya kıt malzemelerin kullanımını azaltmak (veya daha da iyisi, kaçınmak) esastır. İçinde). Bununla birlikte, cihaz kalitesinde TCO'ların çoğu indiyum içerdiğinden, ikinci yönü ele almak hala zordur. Bir seçenek, ideal optik (yansıma önleyici) performansı korumak için daha sonra ikinci bir katmanın yerleştirilmesini gerektiren bu tür TCO'ların kalınlığını azaltmaktır. Bu da süreç adımlarının sayısını ve dolayısıyla süreç karmaşıklığını ve maliyetlerini artırır.
Bu makale, SHJ güneş pillerine dahil edilmek üzere TCO'nun optimizasyonunu ele almaktadır. SHJ hücrelerinde uygulama için uygunluklarına göre farklı TCO'ları değerlendirmek ve kıyaslamak için bir metrik sunulmaktadır. Ön TCO'daki optik kaybı azaltmak için şeffaflığı yüksek malzemelerin kullanılması zorunludur. Yüksek yük taşıyıcı hareketliliği, tipik olarak>100 cm2/Vs, taşıyıcı yoğunluğunda bir azalmaya izin verir (sabit özdirençte), böylece serbest taşıyıcı absorpsiyonundan (FCA) kaynaklanan optik kaybı azaltır.
Geçmişte farklı dopinglere sahip indiyum oksit bazlı çeşitli 'yüksek mobilite' TCO malzemeleri araştırılmıştır [6-13]. Bunların tümü, cam üzerinde TCO katmanları olarak mükemmel özellikler sergiler ve çoğu aynı zamanda yüksek bir CE'ye sahiptir. Bununla birlikte, hedef üretim zordur ve bu malzemelerin çoğu için maliyetler yüksektir.
Dönebilen hedeflerden büyük ölçekli üretimde işlenebilen, yüksek mobilite sağlayan ve yüksek CE'li SHJ hücreleri üreten yeni TCO'lar artık mevcuttur. AZO'nun indiyum içermeyen ve düşük maliyetli bir alternatif olarak yüksek verimli SHJ hücrelerinde uygulanabileceği koşullar daha sonra tartışılacaktır. In-tabanlı ve ZnO-tabanlı hedeflerin maliyet karşılaştırması da sunulacaktır.
Şekil 1. Çeşitli TCO kalınlık katmanı türleri için optik absorpsiyon spektrumları
SHJ güneş pilleri için TCO
Geçmişte, SHJ güneş pillerinde kullanım için birkaç TCO malzemesi araştırılmıştır. Bu uygulama için önemli gereksinimler, yüksek iletkenlik ve yüksek şeffaflık, 200 °C'nin altındaki işlem sıcaklıkları (ince film silikon pasivasyon katmanlarının hassasiyeti nedeniyle) ve ayrıca komşu katmanlarla iyi temas oluşumudur [14].
İlgili TCO'lardan bazıları arasında, polikristalin Sn katkılı In2O3(ITO) 200°C'nin altındaki sıcaklıklarda büyütülür ve bu da yaklaşık 40cm elektron hareketliliğine (μe) ulaşır.2/Vs [3–5], SHJ güneş pillerinde geniş uygulama alanı bulmuştur. Titanyum (Ti) [15,16], zirkonyum (Zr) [6,12,13], molibden (Mo) [15,17–19] ve tungsten (W) [ 10,11], 80 cm'den büyük μe değerleri verir21×1020 ila 3×1020 cm arasında değişen bir yük taşıyıcı yoğunluğunda (ne) /Vs-3.
Bu katmanlar magnetron püskürtme, darbeli lazer biriktirme (PLD) ve DC ark deşarjı veya reaktif plazma biriktirme (RPD) ile iyon kaplama yoluyla biriktirilebilir. Bunlardan püskürtme, seri üretim için en yerleşik yöntemdir. μe>100 cm'lik daha da yüksek hareketlilik2/Vs, katı fazda kristalize edilmiş (SPC) hidrojen (H) katkılı In için elde edilebilir2O3(IOH) [6–9] ve seryum (Ce) ICeO:H [7] filmleri 1×1020<>< 3×1020="">-3. Bu filmler, amorf bir matriste düşük sıcaklıklarda biriktirilir ve ardından 150 °C'nin üzerindeki sıcaklıklarda tavlanır, bu da büyük tanelerin oluşumu nedeniyle yüksek μe değerleri ile sonuçlanır.
Yukarıda tanıtılan TCO'lar, olağanüstü opto-elektrik performansları nedeniyle çekicidir, ancak bugüne kadar esas olarak ITO ve IWO:H endüstriyel üretime girmenin yolunu bulmuşlardır. Bununla birlikte, indiyum kıtlığı, alternatif TCO'ların uygulanması için bir motivasyondur. AZO, daha bol kompozit malzemelere sahip olma avantajını sunar. Birkaç yüz nanometre kalınlığında, yüksek sıcaklıklarda>250 °C'de püskürtülen AZO katmanları, iyi opto-elektronik özellikler [20] ve ayrıca kararlılık [21] sağlar.
SHJ hücreleri için gerektiği gibi 200 °C'nin altındaki sıcaklıklarda biriktirilen 100 nm'den daha az kalınlıktaki ince tabakalar, aksine, zayıf bir kristal yapı sergiler, sonuç olarak 20cm2/Vs civarında düşük hareketlilik değerlerine ve zayıf uzun vadeli stabiliteye neden olur [22]. Bununla birlikte, SHJ güneş pilleri için geliştirilmiş stabilite, amorf bir silikon oksit (a-SiO2) uygulanarak gösterilmiştir.2) sınırlama [23].
μ ile belirtildiği gibieelde edilen değerler ve işleme koşullarına bağlı olarak, farklı TCO'lar çok çeşitli elektron hareketlilikleri gösterir. TCO sac direnci (R▫) aralıkları Tablo 1'de gösterildiği gibi sınıflandırılabilir. Burada bir taşıyıcı konsantrasyon aralığı 1.5×1020<>< 2.0×1020="">-3dikkate alınır: bu, düşük FCA, iyi elektriksel iletkenlik ve komşu katmanlarla iyi temas oluşumu ve yansıma önleyici özellikler için 75 nm TCO kalınlığı elde etmek için iyi bir uzlaşmayı temsil eder.
SHJ hücre işlemedeki simetri ve çok yüksek taşıyıcı ömürleri olan (n-tipi) gofretlerin kullanımı, hangi kontağın (n veya p) öne baktığının serbestçe seçilmesine izin verir. p kontağının (bağlantı) konumu, hem yüksek şeffaflık hem de düşük seri direnç R elde etmek için ön TCO'nun optimizasyonu üzerinde bir etkiye sahiptir.shücrenin [24–27]. Bunu göstermek için, Şekil 2, belirtilen tüm Rs katkıları ile bir arka bağlantı konfigürasyonunda iki yüzeyli ve tek yüzlü SHJ güneş pillerinin şematik kesitlerini göstermektedir. Rs bileşenlerinin ve SHJ güneş pillerine katkılarının ayrıntılı bir analizi Basset ve ark. [25] ve Wang ve ark. [28]. c-Si levhasındaki elektronların yüksek iletkenliği, yani yoğunluğu ve hareketliliği, n/TCO kontağının çok düşük temas direnci ile birlikte, n kontağının ön tarafta ('arka bağlantı') seçilmesini kolaylaştırır, yanal akım taşınması gofret tarafından önemli ölçüde desteklendiğinden. Bu, TCO'nun (levha direnci) iletkenlik gereksinimini gevşeterek en yüksek şeffaflığa yönelik bir optimizasyona izin verir.
Hücre tasarımında yukarıda bahsedilen özgürlüğün etkisini göstermek için Şekil 3, ön TCO levha direncinin bir fonksiyonu olarak bir ITO proses varyasyonu ile güneş pillerinden çıkarılan deneysel değerlerle birlikte simüle edilmiş Rs eğrilerini sunar. Deneysel değerler, modelin eğilimlerini doğrular [27]. Açıkça görülebileceği gibi, arka bağlantı tasarımı, Si levhadaki elektron iletiminde yanal destekten yararlanarak yüksek dirençli TCO'lar için bir avantaj sunar. Öte yandan ön bağlantı tasarımı, düşük dirençli TCO katmanları için daha uygundur; Bu tasarım, deliklerden daha yüksek hareketliliğe sahip olan elektronlar plakanın arkasına doğru hareket ettiğinden (fotojenerasyon esas olarak ön tarafa yakın bir yerde meydana gelir) daha düşük enine Rs katkısından yararlanır. Yanal ve çapraz Rs katkıları arasındaki takas, mevcut TCO levha direncine bağlı olarak hangi güneş pili tasarımının en uygun olduğunu belirleyecektir.
R▫literatürde rapor edilen ve Tablo 1'de tanımlandığı gibi farklı TCO'lar için aralıklar, karşılık gelen renk gölgesiyle Şekil 3'te gösterilmektedir. Düşük R ile TCO'lar▫(kırmızı) bir ön bağlantı cihazında uygulandığında daha faydalıdır, orta menzilli R'ye sahip TCO'lar ise▫(mavi) R'nin bulunduğu bir geçiş bölgesindedir.sön bağlantı ve arka bağlantı cihazları arasındaki fark oldukça küçüktür. Buna karşılık, yüksek R'ye sahip TCO'lar▫(gri) bir arka bağlantı tasarımında uygulandığında açıkça avantajlıdır; bu AZO için uygundur, örneğin, oldukça şeffaf olmasına rağmen çok iletken değildir, ancak yine de ITO referans hücresiyle [23] aynı SHJ hücre verimini>23 üretir. Helmholtz-Zentrum Berlin'de, hem ITO hem de AZO tabanlı ön TCO'ya sahip SHJ güneş pilleri, %23,5'in üzerinde sertifikalı bir CE elde etti [29].
Bazı araştırma grupları tarafından [27,30] ve pilot üretimde [31] gösterilen gofret yanal taşıma desteğinden yararlanan başka bir yaklaşım, parazit emilimini azaltan ve böylece güneş pili CE'sini koruyan veya iyileştiren daha ince TCO'ları uygulamaktır. Bununla birlikte, daha ince bir TCO katmanının uygulanması, üstte ikinci bir katman gerektirir - örneğin, SiO2veya Si3N4– yansıma önleyici (AR) optimumunu korumak için [32-34].
Hücre yığınında uygulandığında farklı TCO'ların optik performansını doğru bir şekilde ölçmek, yani kısa devre akım yoğunluğundaki spesifik kaybı belirlemek (Jsc), bir ışın izleme yazılım aracı (GenPro4 [35]) ile simülasyonlar gerçekleştirilmiştir. Hem Rs'deki artış hem de Jsc'deki düşüş nedeniyle hücredeki TCO ile ilgili güç kaybı dikkate alınarak, Şekil 4'te gösterildiği gibi farklı TCO malzemeleri kıyaslandı. Bu amaçla, CE=23.3 olan bir referans güneş pili. % olarak kabul edildi, J'de TCO ile ilgili kayıplar olmadanscve Rs(FF). IOH, ITO ve AZO, düşük-R örnekleri olarak incelenmiştir.▫, orta R▫ve yüksek R▫sırasıyla rejimler.
Hem standart 75 nm kalınlığında ('kalın') hem de optik olarak optimize edilmiş tiner ('ince') TCO'ların uygulamaları incelenmiştir. Adil bir karşılaştırma için (yani her durumda AR optimumunda kalmak için), tüm hücreler ('kalın' ve 'ince' TCO'lara sahip) bir a-SiO ile tamamlandı2kaplama katmanı. TCO/Ag ve TCO/Si arayüzlerindeki temas dirençlerinin, üç TCO'nun tümü için (düşük ve) eşit olduğu varsayılmıştır, ki bu elbette bir basitleştirmedir. Bu daha sonra tartışılacak ve Haschke et al. [36]. Optimize edilmiş katman kalınlıklarının ve simülasyon sonuçlarının daha fazla detayı Cruz ve ark. [27].
Şekil 4'teki grafikler, Jsc'deki azalmaya ve R'deki artışa bağlı TCO ile ilgili güç kaybını göstermektedir.s, arka bağlantı (Şekil 4(a)) ve ön bağlantı (Şekil 4(b)) cihazları için. Açıkça, IOH, her iki durumda da olağanüstü opto-elektronik özellikleri nedeniyle diğer iki TCO'dan daha iyi performans gösterir. Kalın ITO ve AZO'yu gösteren Şekil 4(a)'da, düşük iletkenlik AZO, ITO'dan daha düşük parazitik absorpsiyon gösterdiğinden, malzemeler CE kayıplarını telafi eder. Bu, TCO'ların daha ince versiyonları ile karşılaştırıldığında, TCO parazitik absorpsiyonun azalması sonucunda CE kaybının biraz azaldığı gözlemlenebilir. ITO, nispeten daha yüksek parazit emilimi nedeniyle bu incelmeden açıkça daha fazla yararlanır ve sonuçta AZO'dan biraz daha iyi bir CE'ye yol açar. Bu, geliştirilmiş optiklere sahip daha ince TCO'ların bir arka bağlantı konfigürasyonunda uygulanabileceğini ve CE açısından faydalı olacağını göstermektedir.
Buna karşılık, Şekil 4(b)'deki ön bağlantı tasarımına bakıldığında, yüksek iletkenliğe sahip IOH'nin gofret tarafından daha düşük yanal taşıma katkısından zarar görmeyeceği görülebilir. Bununla birlikte, daha düşük iletkenliğe sahip ITO ve AZO, direnç kayıplarını arttırır. ITO'nun kalınlığının azaltılması CE avantajına yol açmazken, AZO durumunda açıkça dezavantajlıdır. Yüksek iletkenlikli bir TCO'nun, burada örnekte IOH'nin, CE kayıplarında büyük farklılıklar olmaksızın hem arka hem de ön bağlantı güneş pili konfigürasyonlarında uygulanabileceği sonucuna varılabilir. ITO ve AZO gibi daha düşük iletkenlik TCO'ları, ön bağlantı konfigürasyonunda mevcut olan daha yüksek yanal R'lerden zarar görecektir. TCO'nun düşük iletkenliğe sahip bir TCO için bile belirli bir absorpsiyon eşiğini aşması durumunda, TCO'nun arka bağlantı güneş pillerinde inceltilmesi avantajlıdır, burada örnekte AZO. Bir ön bağlantı tasarımında, inceltme yalnızca küçük faydalar sağlayacaktır veya AZO gibi düşük iletkenlik TCO'lar için dezavantajlı bile olabilir.
Endüstriyel yüksek mobilite TCO'larının performansı
Tüp hedeflerden DC püskürtme ile yüksek oranda püskürtülen yüksek hareketli TCO'ları test etmek için, büyük ölçekli seri üretimde yapıldığı gibi, iki yüzeyli arka bağlantı SHJ güneş pillerinde ön TCO için farklı malzemeler kullanıldı. Titanyum katkılı indiyum oksit (ITiO) ve açıklanmayan bir katkı tipine ('Y') sahip indiyum oksit olmak üzere iki tür yüksek mobilite TCO test edildi. Ek olarak, hedefte ('97/3') ve ITO 99/1'de %97 indiyum oksit ve %3 kalay oksit içeren çeşitli doping konsantrasyonlarına sahip ITO test edildi. Referans malzeme olarak tüm hücrelerin arka tarafına ITO 97/3 uygulandı. Hem ön hem de arka taraflarında ITO 95/5 bulunan bir hücre grubu da dahil edilmiştir.
Cam üzerindeki karşılık gelen test katmanları, ortam koşulları altında 200 °C'de 30 dakika boyunca biriktirme ve tavlamadan sonra 36-136 Ω aralığında TCO levha dirençlerini ortaya çıkardı ve bu, serigrafi sonrası gerçekleştirilen kürleme ile karşılaştırılabilir. Bu, daha önce tartışıldığı gibi arka bağlantı SHJ güneş pillerinde ön kontak olarak uygulama için uygun bir aralıktır (bkz. Şekil 3). Bununla birlikte, cam üzerine yerleştirilen TCO katmanlarının, güneş pilleri için gerekli olduğu gibi, katmanlar silikon üzerine yerleştirildiğinden farklı özellikler (taşıyıcı hareketliliği) sergileyebileceği dikkate alınmalıdır. Bu, iki etkiye atfedilmiştir [29]: (1) farklı kristal çekirdeklenme ve dolayısıyla tane yapısı; (2) silikon tabakasından TCO'ya yayılan farklı hidrojen içeriği.
ITiO ve Y katmanları, 90 cm2/Vs'ye kadar yüksek hareketlilikler sergiler, ancak farklı yük taşıyıcı yoğunlukları, yani 2 × 1020santimetre-3ve ~0.8×1020santimetre-3sırasıyla. ITO97/3 ve ITO99/1 filmler için, 60 ve 70 cm civarında daha düşük hareketlilik değerleri22,7×1020 cm'lik yük taşıyıcı yoğunluklarında /Vs-3ve 1.8×1020santimetre-3sırasıyla ölçüldü. Çok düşük yük taşıyıcı yoğunluğunun bir sonucu olarak, Y filmleri yakın-kızılötesi bölgede en düşük parazitik absorpsiyon gösterdi (bakınız Şekil 1), bu da bu malzemeyi en yüksek Jsc'yi elde etmek için en umut verici kılan ve muhtemelen, güneş pillerinde en yüksek CE.
I–Vtest gruplarının her birinin parametreleri Şekil 5'te gösterilmiştir. Tüm hücreler karşılaştırılabilir açık devre voltajları (V) sergiler.ok), 737-738 mV dar aralığında medyanlarla. Bu, pasivasyonun farklı püskürtme hasarı nedeniyle bozulmadığını doğrular. Beklendiği gibi, yüksek mobilite TCO'larına sahip güneş pilleri en yüksek J değerini verdi.scdeğerleri, medyan 39.0 mA/cm2ve 39,2 mA/cm2sırasıyla ITiO ve Y için. Bu 0,5 mA/cm'ye kadar2ITO97/3 referansıyla elde edilenden daha yüksek.
yüksek olmasına rağmenJscve iyiVokAncak, Y-ön teması olan hücreler en yüksek verimi üretmedi. Gerçekte %22.9 ile en yüksek medyan CE değeri ITO99/1 için elde edilirken, %23.3 ile en yüksek CE değeri ITiO'lu bir hücre için ölçülmüştür. Y örnekleri durumunda daha düşük CE, önemli ölçüde daha yüksek bir Rs değerinden dolayı yalnızca yaklaşık %77'lik düşük medyan FF'den kaynaklanır; aslında, Y-ön teması olan hücreler, 1,3–1,6 Ω cm'lik en yüksek medyan Rs değerlerini verir.2. Buna karşılık, medyan Rs değeri 0,9 Ω cm'dir.2ITO99/1 hücreleri için, önemli ölçüde daha yüksek bir medyan ile sonuçlanırFF%79,5.
Tablo 1. Farklı TCO'ların elektriksel özelliklerinin karşılaştırılması.
Şekil 2. Arka bağlantı silikon heteroeklem (SHJ) güneş pillerinin şematik enine kesit görünümleri: (a) iki yüzeyli hücre tasarımı; (b) seri direnç (Rs) bileşenleri gösterilen tek yüzlü hücre tasarımı.
Şekil 3. Ön ve arka bağlantı SHJ güneş pilleri için ön TCO levha direncine karşı seri direnç. Eğriler simüle edilmiş sonuçları temsil ederken, kutular bir ITO varyasyonu ile ölçülen hücreler için sonuçları gösterir.
Düşük temas direncinin önemi
(Düşük taşıyıcı yoğunluğu ve) yüksek mobilite TCO'lu hücrelerin yüksek seri direnci, aslında ele alınması gereken bir husustur. Daha doğrusu, R'nin iki ana bileşenisburada, literatürde ayrıntılı olarak incelenen n- ve p-katkılı silikon temas katmanları ile TCO'ların temas direnci verilmiştir [37-40]. N-katkılı c-Si tabanlı güneş pilleri durumunda, TCO'nun n-katkılı Si katmanları ile temas direnci, Cox ve Strack [41] veya iletim gibi çeşitli, nispeten basit tekniklerle karakterize edilebilir. -line [42] yöntemleri. Aksine, TCO'nun p katkılı Si tabakası (TCO/p) ile temas direncine erişmek daha zordur, çünkü bir bağlantı oluşur. Basset ve diğerleri tarafından gösterildiği gibi. [21] ve Wang ve ark. [24], örneğin, R'nin değerini çıkarmak için basit bir yöntemsbileşen, R'nin tüm erişilebilir bileşenlerini elde etmektir.s, ve kalan değerin daha sonra TCO/p temas direnci olduğu sonucuna varılır.
kontak direnci ρcayrıntılı bant hizalamasına ve bant bükülmesine ve ayrıca arayüz kusur durumlarına bağlıdır; bu nedenle, özellikle katkılı Si katmanının aktivasyon enerjisi ve yük taşıyıcı yoğunluğu, aynı zamanda her iki malzeme arasındaki iş fonksiyonu farkı gibi birçok parametre önemlidir. Procel et al. [38] ρ olduğunu gösterdickatkılı katmanlar, amorf katmanlar yerine nanokristal silikon katmanlarla elde edilenler gibi düşük aktivasyon enerjisi değerleri sergilediklerinde minimumdur.
Ayrıca, TCO'nun yük taşıyıcı yoğunluğu 1×10'un oldukça üzerinde olmalıdır.20santimetre-3; bu, temasta delik ve elektronların verimli bir şekilde yeniden birleştirilmesinin gerekli olduğu TCO/p teması için özellikle önemlidir. TCO katmanlarının seçimi ve optimizasyonu ile ilgili olarak, bu, yeterince düşük ρ elde etmek için yeterince yüksek olması gereken ne için bir optimum bulmayı gerektirir.cancak aynı zamanda parazit emilimini (FCA) sınırlamak için mümkün olduğunca düşük olmalıdır.
Daha yakın tarihli bir deneyde, daha yüksek taşıyıcı yoğunluğuna sahip bir Y katmanı seçildi; Şekil 8, işlemin ayarlanmasıyla kullanılabilen özellikleri göstermektedir. Gerçekten de, uyarlanmış TCO için, FF hücresi iyileşti, ancak J'de küçük bir azalma pahasınascek FCA nedeniyle. Genel olarak, CE, katman ve arayüz özelliklerinin dikkatli bir şekilde ayarlanmasının önemini gösteren Şekil 5'teki en iyi gruplar için bulunana benzer bir düzeye kadar yükselmiştir.
Şekil 4. (a) arka bağlantı ve (b) ön bağlantı SHJ hücreleri için akım yoğunluğuna bağlı güç kaybı (Ploss J) ve seri dirençle ilgili güç kaybı (Ploss R). Dönüşüm verimliliği (CE) kayıp değerleri kesikli çizgilerle belirtilmiştir; bu kayıplar, (0,0)'da mor elmas ile temsil edilen %23.3 CE'ye sahip bir referans güneş piline göredir. Doldurulmuş semboller 75 nm kalınlığındaki TCO'ları (standart) temsil eder, ancak üstte yansıma önleyici kaplama (ARC) bulunurken açık semboller, yine bir ARC ile daha ince (optimize edilmiş) TCO katmanlarını temsil eder.
Endüstriyel yönler: hedef maliyetler
Kristal silikon PV endüstrisinde kullanılan yaygın TCO hedefi türleri, metalden yapılmış bir destek tüpüne yapıştırılmış TCO malzemesinin silindirik kabukları olan dönebilen hedeflerdir. Tüp ne kadar uzunsa, tüp hedefi için o kadar fazla mermi kullanılmalıdır. Endüstrinin TCO'ların püskürtülmesi için bu tür bir hedefi tercih etmesinin nedeni, TCO hedef malzemesinin düzlemsel TCO hedef türlerine göre çok daha yüksek kullanım oranıdır. Döndürülebilir bir hedefle ulaşılabilen hedef malzemenin kullanım oranı genellikle ≥ %80'dir; bu, indiyum bazlı TCO'lar gibi TCO malzemelerinin pahalı olduğu durumlarda özellikle önemlidir. Kristal silikon PV endüstrisindeki TCO'lar ile ilgili olarak, indiyum bazlı TCO'lar, mükemmel katman özellikleri nedeniyle (daha önce de gösterildiği gibi) baskındır. Bununla birlikte, bazı piyasa oyuncuları aynı amaç için çinko bazlı TCO'lar da sunmaktadır. Gerçekten de çinko bazlı TCO'ları kullanmanın avantajları ve dezavantajları vardır. Bir avantaj, indiyum bazlı bir hedefle aynı boyutlarda çinko bazlı bir tüp hedefinin daha düşük maliyetidir, oysa çinkonun düşük iletkenliği, daha önce tartışıldığı ve Şekil 3'te görselleştirildiği gibi güneş pili tasarımında bazı kısıtlamalar sunar.
Şekil 6, cm başına belirli hedef maliyeti göstermektedir.3çinko bazlı TCO'lar ve indiyum bazlı TCO'lar için tüp hedefleri; Destek tüpünün maliyetinin hedef maliyetten hariç tutulduğunu unutmayın. Veri noktaları tüm dünyadaki hedef tedarikçilerden toplanmıştır. Çinko bazlı TCO'lar için daha az sayıda veri noktası, şimdiye kadar kristal silikon PV endüstrisi tarafından gösterilen bu malzemeye ilgi eksikliğine bağlanabilir.
Çinko grubu ve indiyum grubu içindeki farklı malzemeler veya farklı tedarikçiler nedeniyle hedef maliyette bazı saçılmalar vardır. Her iki grupta da daha yüksek hedef maliyeti ifade eden veri noktaları, daha az yaygın bileşimler ve/veya maliyetli üretim süreçleri ve/veya yüksek marjlar ile açıklanabilir. Her iki grupta da gözlemlenen düşük maliyetli veri noktaları, yüzlerce yıllık tüp hedefi talebi olan güneş pili üreticileri için temsili maliyet değerleri olmalıdır.
Her iki gruptaki en düşük değerin karşılaştırılması, Zn bazlı TCO'ların (hedef maliyet ~0,6$/cm3), yerleşik TCO'ların fiyatının yaklaşık dörtte biri olabilir (hedef maliyet ~2,6$/cm33). Bununla birlikte, bu veri noktalarının mevcut durumun bir anlık görüntüsü olduğu ve hammadde materyali, özellikle de indiyum ile ilgili olarak borsanın oynaklığına bağlı olarak muhtemelen yakında geçersiz hale geleceği belirtilmelidir.
Şekil 5. Çeşitli ön TCO'lara ve arka tarafta ITO 97/3'e sahip 4cm2 boyutlu çift yüzeyli SHJ güneş pillerinin I–V parametreleri. ITO 95/5, HZB'deki bir tüp hedefinden püskürtülen DC, referans olarak dahil edildi.
Endüstriyel yönler: seri üretim
Operasyonel harcamaları (OPEX) iyileştirmek amacıyla indiyum içermeyen TCO'ları uygulama arzusunun yanı sıra, düşük maliyetle yüksek kaliteli bir TCO kaplaması üretebilen yüksek hacimli bir üretim püskürtme aracına sahip olmak en iyi seçenektir. Şekil 7, temel sürümde TCO katmanlarını saatte 8.000 M6 gofretlik bir verimde ve yükseltme paketleri kullanarak daha da yüksek bir verimde biriktirebilen VON ARDENNE'nin yüksek verimli XEA|nova L püskürtme sistemini göstermektedir. 2019 boyunca XEA|nova ekipmanı, burada incelenenlere benzer TCO filmleri kullanılarak %24'ün üzerinde üst hücre verimliliğine ulaşan bir endüstriyel üretim hattının parçası oldu.
Yüksek bir verim elde etmek için, tüp hedefine yüksek bir DC gücü uygulanarak gerçekleştirilebilecek TCO katmanlarının biriktirme hızı yüksek olmalıdır. Bununla birlikte, TCO daha yüksek güç yoğunluklarında hazırlandığında TCO özelliklerinin korunması gerekir. Şekil 8, TCO tipi 'Y' seramik tüp hedeflerinden 4kW ve 8kW'da püskürtülen TCO filmlerinin elektron hareketliliklerini ve yük taşıyıcı yoğunluklarını göstermektedir. Yaklaşık 80 cm yüksek hareket kabiliyeti2/ Vs, biriktirmeden sonra 4kW'lık bir güç seviyesinde elde edilebilir. Püskürtme gücünün 8 kW'a yükseltilmesi, maksimum hareketliliği maksimum %10 oranında azaltır. Hareketliliklerin 100 cm'ye kadar daha da artırılabilmesi ilginçtir.2/Vs, filmleri Şekil 8'de gösterildiği gibi 200°C'de 30 dakika tavlayarak.
Şekil 6. İndiyum bazlı ve çinko bazlı TCO'lar için hedef malzemenin cm3 başına spesifik hedef maliyeti.
Sonuçlar
SHJ güneş pili teknolojisi, büyük ölçekli üretimdeki payını artırma yolunda önemli bir oyuncu olduğunu göstermiştir. Bunun nedeni, elde edilen çok yüksek dönüşüm verimliliği ve yalın üretim sürecidir.
TCO'ların rolüyle ilgili olarak, SHJ teknolojisinin güneş pili endüstrisine ek ilerlemeler sağlama beklentilerini artırmak için hala üç yönün ele alınması gerekiyor:
1. Hücre performansını daha da iyileştirin.Bu, seri üretime uygun, yüksek mobiliteye sahip TCO'ların uygulanmasıyla sağlanabilir. Yüksek mobiliteye sahip TCO'ların yüksek verimlerde püskürtülebileceği gösterildi ve bu TCO'lar SHJ güneş pillerinde test edildi. Bu tür SHJ hücrelerinin CE'si yüksek olmasına rağmen, daha düşük absorpsiyon ve daha yüksek mobiliteye rağmen, en iyi ITO ön TCO'lu referans hücrelerin gerisinde kalmaktadır. p katkılı silikon kontaklar. Bu arayüzlerdeki direnç kayıplarını daha da azaltmak ve böylece üstün TCO özelliklerinden tam olarak yararlanmak için TCO'nun ince ayarının ve temas eden katmanların ve/veya arayüz optimizasyonunun uygulanmasının ele alınması gerekecektir.
2. Kıt (ve pahalı) malzemelerin, özellikle de indiyumun kullanımını azaltın.Malzeme maliyetinde tasarruf sağlamak için çekici bir seçenek, TCO kalınlığını azaltmaktır; bu, maliyetli yüksek iletkenlik (yüksek mobilite) TCO'ları ile daha da çekici. Bununla birlikte, yansıma kayıplarını azaltmak için TCO'nun üzerine ikinci bir yansıma önleyici (kapama), katman (ARC) yerleştirmek için başka bir işlem adımına ihtiyaç vardır. Alternatif olarak, bu yazıda gösterildiği gibi, daha düşük iletkenlikteki TCO'lar (verilen örnekte AZO), CE'den ödün vermeden arka bağlantı güneş pillerinde uygulanabilir. Bu, maliyet söz konusu olduğunda uygunluk kazanır: sunulan analizde, ZnO bazlı hedefler 0,6 $/cm ile daha düşük maliyet gösterir.32,6 $/cm ile karşılaştırıldığında hedef malzeme için3tabanlı hedefler için. AZO'nun sınırlı kararlılığı, örneğin bir dielektrik katmanla (a-SiO2veya a-SiNx).
3. PVD ekipman maliyetlerini azaltın.DC püskürtmenin yüksek performanslı TCO'ların yüksek verimli üretimi için hazır olmasıyla birlikte, TCO üretim hatlarının verimini ölçeklendirmek ve artırmak, gidilecek yoldur.
Teşekkür
Almanya Federal Ekonomik İşler ve Enerji Bakanlığı (BMWi) tarafından Dynasto projesi çerçevesinde #0324293 kapsamındaki finansman minnetle kabul edilmektedir.
Şekil 8. Ortam koşullarında 200°C'de 30 dakika süreyle tavlamadan sonra, 'Y' TCO tipi TCO tipi seramik tüp hedeflerinden 4kW ve 8kW'da püskürtülen TCO katmanlarının elektriksel özellikleri.
Teşekkür
Almanya Federal Ekonomik İşler ve Enerji Bakanlığı (BMWi) tarafından Dynasto projesi çerçevesinde #0324293 kapsamındaki finansman minnetle kabul edilmektedir.
Referanslar
[1] Chunduri, SK&amfi; Schmela, M. 2019, “Heterojunction güneş teknolojisi”, Taiyang News [http://taiyangnews.info/TaiyangNews_Report_ Heterojunction_Solar_Technology_2019_EN_ download_version2.pdf].
[2] Ballif, C. et al. 2019, “Silikon heterojunction teknolojisi için tüm darboğazların çözülmesi”, Photovoltaics International, 42. Baskı, s. 85.
[3] Frank, G.&amfi; Köstlin, H. 1982, “Kalay katkılı indiyum oksit katmanlarının elektriksel özellikleri ve kusur modeli”, Appl. Fizik A, Cilt. 27, No. 4, sayfa 197–206 [https://doi. org/10.1007/BF00619080].
[4] Hamberg, I.&amfi; Granqvist, CG 1986, “Buharlaştırılmış Sn»katkılı In2O3 filmler: Temel optik özellikler ve enerji verimli pencerelere uygulamalar», J. Appl. Fizik, Cilt. 60, No. 11, s. R123–R160 [https://doi. org/10.1063/1.337534].
[5] Balestrieri, M. et al. 2011, “Heterojunction güneş pilleri için indiyum kalay oksit filmlerinin karakterizasyonu ve optimizasyonu”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 95, No. 8, pp. 2390–2399 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2011.04.012].
[6] Koida, T.& Kondo, M. 2007, “Birleşimsel bir yaklaşım kullanarak şeffaf iletken Ti-, Zr- ve Sn katkılı In2O3'ün karşılaştırmalı çalışmaları”, J. Appl. Fizik, Cilt. 101, No. 6, s. 063713 [https://doi. org/10.1063/1.2712161].
[7] Kobayashi, E., Watabe, Y.& Yamamoto, T. 2015, “Serium katkılı hidrojene indiyum oksitten yüksek mobiliteye sahip şeffaf iletken ince filmler”, Appl. Fizik Expr., Cilt. 8, No. 1, s. 015505 [https://doi. org/10.7567/APEX.8.015505].
[8] Macco, B. et al. 2014, “Atomik katman biriktirme ve katı faz kristalizasyonu ile hazırlanan yüksek hareketlilik In2O3:H şeffaf iletken oksitler”, physica status solidi (RRL), Cilt. 8, No. 12, pp. 987–990 [https://doi.org/10.1002/pssr.201409426].
[9] Erfurt, D. ve ark. 2019, “Havada tavlamadan sonra darbeli DC magnetron püskürtmeli hidrojen katkılı indiyum oksitin iyileştirilmiş elektriksel özellikleri”, Mater. bilim Semicon. Proc., Cilt. 89, s. 170–175 [https://doi.org/10.1016/j.mssp.2018.09.012].
[10] Yu, J. ve ark. 2016, “Tungsten katkılı indiyum oksit film: Silikon heterojunction güneş pilinin iki yüzeyli bakır metalizasyonu için hazır”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 144, s. 359–363 [https://doi. org/10.1016/j.solmat.2015.09.033].
[11] Newhouse, PF ve ark. 2005, “Darbeli lazer biriktirme ile yüksek elektron hareketliliği W katkılı In2O3 ince filmler”, Appl. Fizik Lett., Cilt. 87, No. 11, s. 112108 [https://doi.org/10.1063/1.2048829].
[12] Asikainen, T., Ritala, M.& Leskelä, M. 2003, “Zirkonyum katkılı In2O3 filmlerinin atomik katman biriktirme büyümesi”, İnce Katı Filmler, Cilt. 440, No. 1, pp. 152–154 [https://doi.org/10.1016/S0040- 6090(03)00822-8].
[13] Morales-Masis, M. et al. 2018, "Güneş pilleri için ön elektrot olarak son derece iletken ve geniş bant şeffaf Zr katkılı In2O3", IEEE J. Photovolt., s. 1–6 [https://doi.org/0.1109/ JPHOTOV.2018.2851306].
[14] Morales-Masis, M. ve ark. 2017, “Verimli optoelektronik için şeffaf elektrotlar”, Adv. Elektron. Materyal, Cilt. 3, No. 5, s. 1600529 [https://doi. org/10.1002/aelm.201600529].
[15] Delahoy, AE&amfi; Guo, SY 2005, “Reaktif-ortam, içi boş katot püskürtme ile şeffaf ve yarı saydam iletken film biriktirme”, J. Vac. bilim Teknoloji. A, Cilt. 23, No. 4, pp. 1215–1220 [https://doi.org/10.1116/1.1894423].
[16] van Hest, MFAM ve ark. 2005, “Titanyum katkılı indiyum oksit: Yüksek hareket kabiliyetine sahip şeffaf bir iletken”, Appl. Fizik Lett., Cilt. 87, No. 3, s. 032111 [https://doi.org/10.1063/1.1995957].
[17] Meng, Y. ve ark. 2001, “Yeni bir şeffaf iletken ince film In2O3:Mo”, Thin Solid Films, Vol. 394, No. 1-2, s. 218–222 [https://doi.org/10.1016/ S0040-6090(01)01142-7].
[18] Yoshida, Y. ve diğerleri, “Radyofrekans magnetron püskürtülmüş indiyum molibden oksitin geliştirilmesi”, J. Vac. bilim Teknoloji. A, Cilt. 21, No. 4, pp. 1092–1097 [https://doi.org/10.1116/1.1586281].
[19] Warmsingh, C. ve ark. 2004, “Darbeli lazer biriktirme ile yüksek mobiliteye sahip şeffaf iletken Mo-katkılı In2O3 ince filmler”, J. Appl. Fizik, Cilt. 95, No. 7, s. 3831–3833 [https://doi.org/10.1063/1.1646468].
[20] Ruske, F. et al. 2010, “Al katkılı çinko oksitte ısıl işlemle iyileştirilmiş elektriksel taşıma”, J. Appl. Fizik, Cilt. 107, No. 1, s. 013708 [https://doi.org/10.1063/1.3269721].
[21] Hüpkes, J. et al. 2014, “Nemli ısıya dayanıklı katkılı çinko oksit filmleri”, Thin Solid Films, Vol. 555, s. 48–52 [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2013.08.011].
[22] Greiner, D. ve ark. 2011, “Pürüzsüz ve pürüzlü yüzeylerde Al katkılı çinko oksit filmlerin nemli ısı stabilitesi”, Thin Solid Films, Cilt. 520, No. 4, pp. 1285– 1290 [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2011.04.190].
[23] Morales-Vilches, AB ve ark. 2018, “%23 dönüşüm verimliliğine ulaşan ZnO:Al/SiO2 ön elektrotlu ITO içermeyen silikon heterojunction güneş pilleri”, IEEE J. Photovolt., Cilt. 9, No. 1, pp. 1–6 [https://doi.org/0.1109/JPHOTOV.2018.2873307].
[24] Bivour, M. ve ark. 2014, “Silikon heterojunction arka emitör güneş pilleri: Ön taraf TCO'larının optoelektrik özelliklerinde daha az kısıtlama”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 122, s. 120–129 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2013.11.029].
[25] Basset, L. et al. 2018, “CEA-INES pilot hattında üretilen silikon heterojunction güneş pillerinin seri direnç dökümü”, Proc. 35th EU PVSEC, Brüksel, Belçika, s. 721–724 [https://doi. org/10.4229/35thEUPVSEC20182018-2DV.3.21].
[26] Ling, ZP ve ark. 2015, “Heterojunction arka nokta kontaklı hibrit heterojunction silikon gofret güneş pillerinin üç boyutlu sayısal analizi”, AIP Adv., Cilt. 5, No. 7, s. 077124 [https://doi.org/10.1063/1.4926809].
[27] Cruz, A. ve ark. 2019, “Ön TCO'nun arka bağlantı silikon heteroeklem güneş pillerinin performansına etkisi: Simülasyonlardan ve deneylerden içgörüler”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 195, pp. 339–345 [https://doi.org/10.1016/j. solmat.2019.01.047].
[28] Wang, E.-C. et al. 2019, “Heterojunction güneş pili serisi direnç bileşenlerini çıkarmak ve A-Si:H(i/p)'yi şeffaf iletken oksit temas direncine çıkarmak için analitik modelli basit bir yöntem”, AIP Conf. Proc., Cilt. 2147, No. 1, s. 040022 [https://doi.org/10.1063/1.5123849].
[29] Cruz, A. ve ark. 2019, "Silikon katmanlarının silikon heterojunction güneş pillerinde ITO ve AZO'nun büyümesine etkisi", IEEE J. Photovolt., s. 1–7 [https://doi.org/10.1109/JPHOTOV.2019.2957665].
[30] Muñoz, D.& Roux, D. 2019, “Üretimde yüksek verimlilik yarışı: Neden heterojunction şimdi pazara hazır”, Proc. 36th EU PVSEC, Marsilya, Fransa, s. 1–20.
[31] Strahm, B. et al. 2019, “'HJT 2.0' silikon heterojunction hücre üretimi için performans iyileştirmeleri ve maliyet avantajları”, Proc. 36th EU PVSEC, Marsilya, Fransa, s. 300–303 [https://doi. org/10.4229/EUPVSEC20192019-2EO.1.3].
[32] Zhang, D. et al. 2013, “Heterojunction silikon güneş pilleri için SiOx/ITO çift katmanlı yansıma önleyici kaplamanın tasarımı ve imalatı”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 117, s. 132–138 [https://doi. org/10.1016/j.solmat.2013.05.044].
[33] Geissbühler, J. et al. 2014, “Bakır kaplı ızgara elektrotlu silikon heterojunction güneş pilleri: Durum ve gümüş kalın film teknikleriyle karşılaştırma”, IEEE J. Photovolt., Cilt. 4, No. 4, pp. 1055–1062 [https://doi.org/0.1109/ JPHOTOV.2014.2321663].
[34] Herasimenka, SY ve ark. 2016, “Silikon heterojunction güneş pilleri için ITO/SiOx:H yığınları”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 158, Bölüm 1, s. 98–101 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2016.05.024].
[35] Santbergen, R. 2016, “Güneş pili optik simülasyon yazılımı için kılavuz: GENPRO4”, Fotovoltaik Malzemeler ve Cihazlar, Delft Teknoloji Üniversitesi.
[36] Haschke, J. et al. 2020, “Silikon güneş pillerinde yanal taşıma”, J. Appl. Fizik, Cilt. 127 [https://doi. org/10.1063/1.5139416].
[37] Bivour, M. ve ark. 2012, “n-tipi silikon güneş pillerinin a-Si:H(p) arka emitör kontağının iyileştirilmesi”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 106, s. 11–16 [https://doi. org/10.1016/j.solmat.2012.06.036].
[38] Procel, P. et al. 2018, “Yüksek verimli IBC-SHJ güneş pilleri için kontak yığınının teorik değerlendirmesi”, Sol. Enerji Materyali. Sol. Hücreler, Cilt. 186, s. 66–77 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2018.06.021].
[39] Luderer, C. et al. 2019, “TCO/a-Si:H/c-Si heteroekleminin temas direnci”, Proc. 36th EU PVSEC, Marsilya, Fransa, s. 538–540 [https://doi. org/10.4229/EUPVSEC20192019-2DV.1.48].
[40] Messmer, C. et al. 2019, “TCO/katkılı Si ince film kontaklarındaki arayüzey oksitlerin pasifleştirici kontakların yük taşıyıcı taşınmasına etkisi”, IEEE J. Photovolt., s. 1–8 [https://doi.org/0.1109/ JPHOTOV.2019.2957672 ].
[41] Cox, RH& Strack, H. 1967, “GaAs cihazları için ohmik kontaklar”, Katı Hal Elektron., Cilt. 10, No. 12, pp. 1213–1218 [https://doi.org/10.1016/0038- 1101(67)90063-9].
[42] Fellmeth, T., Clement, F.& Biro, D. 2014, “Endüstriyel bağlantılı silikon güneş pillerinin analitik modellemesi”, IEEE J. Photovolt., Vol. 4, No. 1, s. 504–513 [https://doi.org/0.1109/JPHOTOV.2013.2281105].